Главная Регистрация Вход RSS

Главная » Статьи » Реферати » Технічні науки

---

Теорія електричних кіл, закони Кірхгофа Закони Кірхгофа 1 закон. I (відноситься до вузла) Сума струмів, які підходять до вузла дорівнює сумі струмів, які виходять з вузла. II Алгебраїчна сума струмів у вузлі дорівнює 0 2 закон. (відноситься до контуру) Алгебраїчна сума ЕРС, які включені в контур = алгебраїчній сумі падінь напруг на резисторах контуру. Порядок складання рівнянь Довільно вказуємо напрям струмів в вітках (один раз) В алгебраїчній сумі по першому закону (друге формулювання) зі знаком плюс враховуються ті струми, які підходять до вузла, зі знаком мінус – які виходять з вузла. В другому законі Кірхгофа в алгебраїчній сумі ЕРС зі знаком плюс враховуються ті ЕРС, які співпадають з напрямом обходу контуру, якщо ні – зі знаком мінус. В алгебраїчній сумі падінь напруги зі знаком плюс враховуються напруги на тих резисторах, струм через яких співпадає з обходом контуру, якщо ні зі знаком мінус. Приклад до закону Кірхгофа I1=I2+I3 ; I1-I2-I3=0 E1-E2=I1R1+I2R2 -E2+E3=-I2R2+I3R3 E1+E3=I1R1+I3R3 Нерозгалужене електричне коло Довільно вказуємо напрямок струму По другому закону Кірхгофа складаємо рівняння: Якщо струм при розрахунку зі знаком мінус, то дійсний напрямок струму протилежний вибраному. Рівняння ? помножимо на струм I : ‚ В лівій частині виразу кожна складова EI – являє собою потужність джерела енергії. В правій частині кожна складова являє собою потужність споживача. Вираз ‚ - це математичне вираження балансу потужності (закон збереження енергії). Послідовне з’єднання елементів кола Напруги на резисторах при послідовному з’єднанні розподіляються прямо пропорційно їх опорів. U1=IR1 U2=IR2 Згідно другому закону Кірхгофа можна записати: U=U1+U2 U=IR1+IR2 *I Паралельне з’єднання елементів кола Еквівалентний опір для двох паралельно – з'єднаннях опорів: Струм в колі: Формула опору: Формула чужого опору: Електричне поле - це фізична величина, яка характеризує властивість провідника накопичувати енергію електричного поля. - залежить від форми, розмірів провідника і середовища, в якому він знаходиться. Ємність характеризує зв’язок між зарядом і потенціалом провідника. З’єднання конденсаторів Конденсатором називається сукупність двох провідників, в яких накопичуються заряди, рівні по величині і різні за знаком. Послідовне з’єднання В результаті електростатичної індукції на конденсаторах будуть однакові заряди. Q1=Q2=Q Розподіл напруг Напруги розподіляються обернено пропорційно величині їх ємностей Еквівалентна ємність Паралельне з’єднання Заряди розподіляються прямопропорційно ємності конденсаторів. Енергія магнітного поля Магнітне поле Магнітна індукція – B [Тл] Магнітний потік - [Вб]. Повний магнітний потік, який зчеплений з усіма витками контуру чи котушки називається магнітний потоком зчеплення, позначається =N [Вб] Для характеристики магнітного поля в речовині використовується напруженість магнітного поля H. Н – це фізична велечина, яка дозволяє розглядати магнітне поле в реговині, як результат дії зовнішніх струмів. B=H Магнітна проникність речовини, яка характеризує магнітні властивості речовини. [Гн/м] Індуктивність – це фізична величина, яка характеризує властивість контуру або котушки накопичувати енергію магнітного поля L[Гн], і характеризує зв’язок між магнітним потоком щеплення і струму, який його визвав. Взаємоіндуктивність – це фізична величина, яка характеризує властивість контурів передавати енергію з одного виду в інший. M[Гн] Зв’язок між індуктивностями контурів і їх взаємоіндуктивностями виражається , де К – коефіцієнт зв’язку K=01. Феромагнітні матеріали. При виготовлені феромагнітних матеріалів, в них виникають самовільно намагнічені області, які мають своє магнітне поле. Якщо цей матеріал не знаходиться в зовнішньому магнітному полі, то магнітне поле цих областей направлені хаотично і в цілому феромагнітний матеріал буде ненамагніченний. Якщо феромагнітний матеріал помістити в зовнішнє магнітне поле, яке поступово збільшувати, то внутрішні магнітні починають орієнтуватися в зовнішньому магнітному полі. При певній величині зовнішнього поля вони будуть повністю зорієнтовані в ньому, наступає режим насичення. Залежність магнітної індукції від напруження зовнішнього магнітного поля З точки 0 до точки BSHC – Матеріал намагнічується до насичення. Якщо струм в катушці зменшувати до 0, то магнітна індукція почне зменшуватись, але через те, що існує магнітне тертя між намагніченими областями матеріалу, вони не встигають повернутись, і відбувається запізнення розмагнічення по зрівнянні зі зміною зовнішнього поля. Це явище називається явищем гістерезіса. B0 – залишкова магнітна індукція, яка визначається внутрішнім магнітним полем областей. Якщо струм в котушці з 0 збільшувати в протилежну сторону, то матеріал почне розмагнічуватись (з точки B0 до точки -Hc). Потім матеріал почне знову намагнічуватись, але в протилежному напрямку (до точки -HC-BS (аналогічно попередньому намагнічення)). Якщо струм в котушці знову змінити, то розмагнічення-намагнічення матеріалу піде по кривій -HC-BS; -B0;CBS; Ця петля називається петля гістерезіса, і виражає повний цикл перемагнічення матеріла.

1 2 3 4 5 Категория: Технічні науки | Добавил: DoceNt (04.01.2015)

Просмотров: 429 | Рейтинг: 0.0/0

Всего комментариев: 0